基于表面等离子体激元的新型金属光栅波导的研究

第３１卷第５期　南京邮电大学学报（自然科学版）　Ｖｏ１．３１　Ｎｏ．５　０ｃｔ．２０１１　２０１　１年１０月　Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　Ｎａｎｊｉｎｇ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　ｏｆ　Ｐｏｓｔｓ　ａｎｄ　Ｔｅｌｅｃｏｍｍｕｎｉｃａｔｉｏｎｓ（Ｎａｔｕｒａｌ　Ｓｃｉｅｎｃｅ）　基于表面等离子体激元的新型金属光栅波导的研究　张建伟，蔡祥宝，连艳杰　（南京邮电大学光电工程学院，江苏南京２１００４６）　摘要：对基于表面等离子体激元的五层金属光栅透射现象进行了分析研究。根据仿真得出的透射和发射谱线，　分析得出五层金属光栅有良好的增透效果。研究中发现在１　５５０　ｎｍ通信波段附近，通过改变金属光栅的周期长　度，可以对反射谱进行波长调谐，实现增透波长的选择。　关键词：五层光栅波导；时域有限差分法；表面等离子体激元；反射谱　中图分类号：０４３７・５　文献标识码：Ａ　文章编号：１６７３．５４３９（２０１１）０５－０１０４－０４　Ａｎａｌｙｓｉｓ　ｏｆ　Ｎｅｗ　Ｍｅｔａｌ　Ｇｒａｔｉｎｇ　Ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　Ｂａｓｅｄ　ｏｎ　Ｓｕｒｆａｃｅ　Ｐｌａｓｍｏｎｓ　ＺＨＡＮＧ　Ｊｉａｎ－ｗｅｉ，ＣＡＩ　Ｘｉａｎｇ—ｂａｏ，ＬＩＡＮ　Ｙａｎ－ｊｉｅ　（Ｃｏｌｌｅｇｅ　ｏｆ　Ｏｐｔｏｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃ　Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ，Ｎａｎｊｉｎｇ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　ｏｆ　Ｐｏｓｔｓ　ａｎｄ　Ｔｅｌｅｃｏｍｍｕｎｉｃａｔｉｏｎｓ，Ｎａｎｊｉｎｇ　２１００４６，Ｃｈｉｎａ）　Ａｂｓｔｒａｃｔ：Ｉｎ　ｔｈｉｓ　ｐａｐｅｒ，ｔｈｅ　ｐｈｅｎｏｍｅｎｏｎ　ｏｆ　ｆｉｖｅ—ｓｔｏｒｙ　ｍｅｔａｌ　ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ　ｇｒａｔｉｎｇｓ　ｗｈｉｃｈ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｐｌａｓｍｏｎｓ　ｗｅｒｅ　ａｎａｌｙｚｅｄ．Ａｃｃｏｒｄｉｎｇ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ　ａｎｄ　ｅｍｉｓｓｉｏｎ　ｓｐｅｃｔｒａｌ　ｌｉｎｅ，ｆｉｖｅ　ｍｅｔａｌ　ｇｒａｔｉｎｇ　ｈａｖｅ　ａ　ｇｏｏｄ　ａｎｔｉｒｅｆｌｅｃｔｉｖｅ　ｅｆｆｅｃｔ．Ｓｔｕｄｙ　ａｌｓｏ　ｆｏｕｎｄ　ｔｈａｔ　ｉｎ　ｃｏｍｍｕｎｉｃａｔｉｏｎ　ｂａｎｄ　ｎｅａｒ　１５５０ｎｍ，ｂｙ　ｃｈａｎｇｉｎｇ　ｔｈｅ　ｔｈｅ　ｍｅｔａｌ　ｇｒａｔｉｎｇ　ｐｅｒｉｏｄ，ｔｈｅ　ｒｅｆｌｅｃｔｉｏｎ　ｓｐｅｃｔｒｕｍ　ｃａｎ　ｂｅ　ｔｕｎｅｄ，ｔｏ　ａｃｈｉｅｖｅ　ａｎｔｉｆｌａｃｔｉｏｎ　ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ　ｓｅｌｅｃ—　ｔｉｏｎ．　Ｋｅｙ　ｗｏｒｄｓ：ｆｉｖｅ—ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｇｒａｔｉｎｇ；ｆｉｎｉｔｅ—ｄｉｆｆｅｒｅｎｃｅ　ｔｉｍｅ—ｄｏｍａｉｎ；ｓｕｒｆａｃｅ　ｐｌａｓｍｏｎ　ｐｏｌａｒｉｔｏｎ；ｒｅｆｌｅｃｔａｎｃｅ　ｓｐｅｃ—　ｔｎｌｍ　０　引　言　表面等离子体激元（ｓｕｒｆａｃｅ　ｐｌａｓｍｏｎ　ｐｏｌａｒｉｔｏｎ，　ＳＰＰ）是局域于金属表面的一种由自由电子和光子　相互作用形成的混合激发态ｌ１　Ｊ。它局限于金属与　介质界面附近，能形成增强近场。在近场的条件下，　１　表面等离子体激元的特征参数　１．１色散关系　表面等离子体激元是在金属和电介质界面问产　生的金属的自由电子与入射光光子产生耦合引起的　自由电子振荡。理论分析得出，ＳＰＰｓ波只能以ＴＭ　模的形式在金属介质表面传播　ｊ。其电场的波动　方程可用如下形式表述：　自由电子在与其共振频率相同的光波照射下，如果　发生集体振荡，在金属表面就会激发产生ＳＰＰｓ。　ＳＰＰ对表面环境具有很高的灵敏度，被广泛地应用　于生物传感上　。　本文主要研究的是基于ＳＰＰｓ设计的五层金属　Ｅ＝Ｅ０ｅｘｐ［ｉ（ｋｘｘ±ｋ２ｚ—ｔｏｔ）］　的ＳＰＰｓ波的色散特性方程为：　（１）　对于理想的半无限大金属和电介质界面，对应　光栅，并用时域有限差分法（ＦＤＴＤ）　对其进行了　仿真。模拟这种五层金属光栅，可以很好的观测到　ＳＰＰｓ的产生，并对仿真结果进行了分析，从而验证　设计结构的可行性。　詈［　】　（２）　金属和介质的分界面在ｚ＝０处，其中　是介　质的介电常数，　是金属的介电常数。ＳＰＰｓ沿　方向传播。式（２）表明，ＳＰＰｓ是以ＴＭ模的形式存　收稿日期：２０１１－０３－２０；修回Ｅｌ期：２０１１－０４－２１　通讯作者：蔡祥宝　电话：（０２５）８５８６６４０８　Ｅ－ｍａｉｌ：ｘｂｃａｉ＠ｎｊｕｐｔ．ｅｄｕ．ｃａ　第５期　张建伟等：基于表面等离子体激元的新型金属光栅波导的研究　１０５　在的表面电磁波。　对于金属光栅来说，如果入射光（ｋ：　／ｃ）照射　到光栅的周期为ａ，入射角是　。在透射共振出现的　情况下，入射光不再衍射出来，而是和ＳＰＰｓ产生共　振耦合，ＳＰＰｓ与入射波的波矢量相匹配：　ｋ　：　ｓｉｎ　＋　：ｋｓｉｎ　＋　（３）　式（３）是任何光栅条件下的相位耦合条件，而对于　介电常数ｓ　，其色散关系为：　＝詈，＼／　（４）　由式（３）可知，光栅周期是ＳＰＰｓ激发的重要因数。　按耦合条件（３），对于垂直入射光，即入射角度为０，　当金属光栅周期ａ和波长满足ａ＜ｈ／２时，可以有　效的激发ＳＰＰｓ。　１．２　ＳＰＰｓ的相关参数　与表面等离子体相关的的特征长度参数有４　个：ＳＰＰｓ在介质中的穿透深度８　ＳＰＰｓ在金属中的　穿透深度８　、ＳＰＰｓ传播距离６　和ＳＰＰｓ波长Ａ　１．２．１介质中的穿透深度艿　考虑平坦的金属－介质界面，介质中的穿透深度　为　。在电磁场理论中，趋肤深度是场强衰减到原　来的１／ｅ。表面等离子体在与介质表面的垂直方向　上呈指数形式衰减，介质中的穿透深度　为表面波　强度衰减到原来的１／ｅ时的深度：　『掣　ｌ　（５）　１．２．２金属中的穿透深度　表面等离子体与金属表面垂直方向上的衰减呈　指数形式，因为不仅在介质中，同样在金属中也有相　应的衰减，那么金属中的穿透深度８　为表面波强度　衰减到原来１／ｅ时的深度：　：　ｌ哗｛　（６）　１．２．３　ＳＰＰｓ传播距离　在平坦的平面上ＳＰＰｓ的传播距离　与ＳＰＰｓ　波矢有关，由ＳＰＰｓ波矢的虚部决定。ＳＰＰｓ传播距　离６　定义ＳＰＰｓ传播到强度的１／ｅ强度时的传播　距离：　６　＝　［等】　㈩　１．２．４　ＳＰＰｓ波长Ａ　ＳＰＰｓ波长Ａ　。就是金属表面电子的振荡周期，　一般的波矢定义ｋ：２，ｒｒ／ａ，由ＳＰＰｓ的色散关系式可　以计算出Ａ　＝２，ｒｒ／ｋ　则　２，ｒｒ／ｋ　［　］　（８）　其中，Ａ。是入射波波长，Ａ　接近但总小于Ａ。。　１－３金属Ｄｒｕｄｅ模型　电介质的介电常数　随频率的变化不大，所　以，与ＳＰＰｓ相关的一些奇特现象主要来自于金属。　金属的介电常数　随频率的变化采用Ｄｒｕｄｅ　模型ｌ　７１：　：　一　一　（９）　一Ｌ０）　其中，　是带间跃迁对介电常数，　是电子碰撞频　率，∞　是等离子共振频率。　Ｄｒｕｄｅ模型中　：　‘∞　．∞　（１０）Ｌ　　＝　而　（１１）　其中　＝ｏｏ　＋　，　，＝ｎ　一ｋ　和　＝一２ｎｋ。　２金属光栅波导仿真结构模型　由于金属光栅是最直接最有效的激发ＳＰＰｓ方　法，这里利用金属光栅激发ＳＰＰｓ，采用平面光垂直　入射五层金属光栅方法。在ＳｉＯ　嵌入等距离的金　属光栅，相邻光栅的距离是以，光栅的周期是ａ，光　栅的宽度是ｂ，光栅的缝隙宽度ｈ，光波导材料是　ＳｉＯ　。图１是五层光栅波导的结构图。其中光栅与　光删之间的距离从考虑光的半波损失出发，取半个　波长的整数倍。　图１金属光栅仿真模型　３　多层金属光栅的光波导仿真分析　时域有限差分法（ＦＤＴＤ）方法已经广泛应用于　电磁散射、微带电路、导波光学以及微光学器件的分　析与设计，算法相当成熟。本文即通过ＦＤＴＤ方法　对光栅波导进行仿真，其中吸收边界条件采用完全　匹配层　（ｐｅｒｆｅｃｔｌｙ　ｍａｔｃｈｅｄ　ｌａｙｅｒ，ＰＭＬ）边界条件。　金属光栅仿真结构模型取如下参数：　南京邮电大学学报（自然科学版）　周期ｎ＝２００　ａｍ，厚度ｂ＝２０　ｉｌｍ，波导宽度Ｒ＝　２　ｍ，缝隙宽度ｈ＝５０　ｎｍ。根据光的半波损失，选　取的金属光栅的距离Ａ＝１．５Ａ，入射波波长Ａ＝　１．５５　ｍ。金属带间跃迁对介电常数　＝３．７，通　过参考固体物理材料参数手册＿９　。根据式（９）可　以算出，Ａｇ的电子碰撞频率，＝１．２２６　３４×　１０Ｈ　ｒａｄ／ｓ，等离子共振频率　＝１．１３７　０７×１０　ｒａｄ／ｓ。仿真中模拟仿真网格参数为１０　ｒｉｍ，仿真步　长２０　０００。对其进行二维仿真。　图２是五层金属光栅波导Ｈ　方向所得到的谱　线图，其中图中的折射率和反射率是激发产生ＳＰＰｓ　与未激发产生ＳＰＰｓ时的各强度的比值。在光照射　到金属光栅时，激发出ＳＰＰｓ，而每层金属光栅都有　ＳＰＰｓ的激发。光在光栅中传输必然会有一部分信　号在光栅中损失，使得信号减弱。但是由于每层都　有ＳＰＰｓ的激发，这样ＳＰＰｓ附加到信号光的倏逝场　上，使得这一部分信号光得到增加，最后出现增透现　象，表现出透射率大于１。　１．８　１．６　１－４　１．２　１．Ｏ　０．８　０．６　０．４　０．２　Ｏ　１．０　Ｌ１　１．２　１．３　１．４　１．５　１．６　１．７　Ｌ８　１．９　２．０　波长／ｕｍ　图２五层Ａｇ金属光栅的透射率和反射率　图３为Ａｇ的五层金属光栅狭缝宽度ｈ＝　９０　ｎｍ、７０　ｎｍ、５０　ｎｍ的反射率。可以看出：在　１　５５０　ｎｍ附近出现三个波长的反射率波谷，这是在　光栅周期随缝宽变化改变，即对应在２４０　ａｍ，　２２０　ｎｍ，２００　ｎｍ情况下，满足光栅相位耦合条件　（３），产生透射增强，出现了３个反射率波谷，这在　光通信应用中有重要的意义。如果在新型光波导入　射端放入接收器，这３个反射率很低的波谷说明接　收器无法接收到这个波段的信号。图３还表明，金　属光栅的狭缝由９０　ｎｍ变成７０　ｎｍ再到５０　ｒｉｍ时，　这三个波谷同时向长波方向移动。　１　１１　基　１－４５　１－５０　１．５５　１．６Ｏ　１．６５　波长，ｕｍ　图３　Ａｇ的五层金属光栅的反射率　根据图３的波谷的波长制作数据表格，如表１　所示。在接收端接收器不能接收到的光波段在移　动，从而可以感应到外部压力或温度变化。　表１　Ａｇ制作的基于金属光栅的新　型光波导的反射率波谷波长　狭缝宽度／ｒｉｍ　五层金属光栅中反射率波谷波长／ｒｉｍ　９Ｏ　１　４５０　１　４９５　１　５４９　ｌ　６０６　７０　１　４６３　１　５１３　１　５５２　１　６０９　５０　ｌ　４７３　１　５１４　１　５５７　１　６１２　表１可以明显的看出，在新型光波导中金属光　栅的狭缝变化时，透射波长也在变化，反射率的波谷　波长变化是比较均匀的。比如五层金属光栅中反射　率的第三个波谷的波长位于１　５４９　ｎｍ、１　５５２　ｎｍ、　１　５５７　ｎｍ。这也就表明，若狭缝是均匀变化的，反射　率波谷对应的波长也是均匀变化的。反之，我们可　以利用这点，由反射率波谷的变化，可以推断出金属　光栅的光栅周期的变化尺度，也就是可以求出受到　外力的大小。　４结束语　本文所设计光栅波导可以很好地把表面等离子　激元用于光纤光栅中，基于ＳＰＰｓ的五层金属光栅有　明显的增透现象，同时可以观察到ＳＰＰｓ的产生，从　而验证了ＳＰＰｓ的激发。通过对五层鲰金属光栅的　反射率波谷波长进行研究，这种金属制作的金属光　栅激发出ＳＰＰｓ，ＳＰＰｓ对光波导中的信号光的衰减起　到补偿作用。反射率的波谷在随着光栅周期的变化　而变化。基于这种金属光栅的新型光波导可以起到　传感作用，也可以用到可调谐光波导中，因此对这种　光栅的传感特性来讲是很有意义的。　参考文献：　［１］ＲＩＴＨＥＲ　ｔｔ．Ｓｕｒｆａｃｅ　ｐｌａｓｍｏｎｓ　ｌｏｓｓｅｓ　ｂｙ　ｆａｓｔ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｓ　ｉｎ　ｔｈｉｎ　ｆｉｌｍ　［Ｊ］．Ｐｈｙｓ　Ｒｅｗ，１９５７，１０６：８７４—８８１．　［２］ＡＴＷＡＴＥＲ　Ｈ　Ａ．Ｔｈｅ　ｐｒｏｍｉｓｅ　ｏｆ　ｐｌａｓｍｏｎｉｃｓ［Ｊ］．Ｓｃｉｅｎｔｉｆｉｃ　Ａｍｅｒｉ—　ｃａｌ１．２００７，２９６：５６—６３．　［３］ＢＡＲＮＥＳ　Ｗ　Ｌ，ＤＥＲＥＵＸ　Ａ，ＥＢＢＥＳＥＮ　Ｔ　Ｗ．Ｓｕｒｆａｃｅ　ｐｌａｓｍｏｎ　ｓｕｂ－　ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ　ｏｐｔｉｃｓ［Ｊ］．Ｎａｔｕｒｅ，２００３，４２４（６９５０）：８２４—８３０．　［４］ＢＲＡＮＳ　Ｊ　Ｐ，ＶＩＮＣＫＥ　Ｐ．Ａ　ｐｒｅｆｅｒｅｎｃｅ　ｒａｎｋｉｎｇ　ｏｒｇａｎｉｚａｔｉｏｎ　ｍｅｔｈｏｄ：　Ｐｒｏｍｅｔｈｅｅ　ｍｅｔｈｏｄ［Ｊ］．Ｍａｎａｇｅｍｅｎｔ　Ｓｃｉｅｎｃｅ，１９８５，３１（６）：６４７　—６５６．　［５］葛德彪，同玉波．电磁波时域有限差分方法［Ｍ］．西安：西安电　子科技大学出版社，２００５．　第５期　张建伟等：基于表面等离子体激元的新型金属光栅波导的研究　１０７　ＧＥ　Ｄｅｂｉａｏ，ＹＡＮ　Ｙｕｂｏ．Ｔｈｅ　Ｆｉｎｉｔｅ－ｄｉｉｆｅｒｅｎｃｅ　ｔｉｍｅ－ｄｏｍａｉｎ　ｍｅｔｈｏｄ　作者简介：　张建伟（１９８５一），男，福建莆　田人。南京邮电大学光电工程学院　硕士研究生。研究方向为光通信与　ｉｎ　ｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ［Ｍ］．Ｘｉ’ａｎ：Ｘｉ’ａｎ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　ｏｆ　Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃ　Ｓｃｉ—　ｅｎｅｅ　ａｎｄ　Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ　Ｐｒｅｓｓ，２００５．（ｉｎ　Ｃｈｉｎｅｓｅ）　［６］ＲＩＴＨＥＲ　Ｈ．Ｓｕｒｆａｃｅ　Ｐｌａｓｍｏｎｓ［Ｍ］．Ｂｅｒｌｉｎ：Ｓｐｒｉｎｇｅｒ，１９９８．　［７］ＭＡＲＶＩＮ　Ｊ　Ｗ．Ｈａｎｄｂｏｏｋ　ｏｆ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｍａｔｅｒｉａｌｓ［Ｍ］．Ｆｌａ：ＣＲＣ　Ｐｒｅｓｓ，２００３．　［８］ＢＥＲＥＮＧＥＲ　Ｊ　Ｐ．Ａ　ｐｅｒｆｅｃｔｌｙ　ｍａｔｃｈｅｄ　ｌａｙｅｒ　ｆｏｒ　ｔｈｅ　ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ　ｏｆ　ｅ—　光信息处理。　ｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ　ｗａｖｅｓ［Ｊ］．Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　Ｃｏｍｐｕｔａｔｉｏｎａｌ　Ｐｈｙｓｉｃｓ，１９９４，　２：１１４—１３２．　［９］ＭＡＲＶＩＮ　Ｊ　Ｗ．Ｈａｎｄｂｏｏｋ　ｏｆ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｍａｔｅｒｉａｌｓ［Ｍ］．Ｆｌａ：ＣＲＣ　Ｐｒｅｓｓ，２００２．　［１０］ＰＡＬＩＫ　Ｌ．Ｈａｎｄｂｏｏｋ　ｏｆ　Ｏｐｔｉｃａｌ　Ｃｏｎｓｔａｎｔｓ　ｏｆ　Ｓｏｌｉｄｓ，Ｖｏ１．１　ＡＰ　［Ｍ］．［Ｓ．１．］：Ａｃａｄｅｍｉｃ　Ｐｒｅｓｓ，１９８５．　蔡祥宝（１９５７一），男，江苏镇江人。南京邮电大学光电　工程学院教授。研究方向为光通信与光信息处理。　连艳杰（１９８４一），男，河北邯郸人。南京邮电大学光电　工程学院硕士研究生。研究方向为光通信与光信息处理。　（本文责任编辑：潘雪松）　（上接第１０３页）　参考文献：　［１］杨秀芳，王小明，高宗海，等．基于法布里．珀罗干涉仪的液体浓　度实时检测系统的研究［Ｊ］．光学学报，２００５，２５（１０）：１３４３　—［７］ＧＡＯ　Ｄｅｗｅｎ，ＬＩＡＯ　Ｙａｎｂｉａｏ，Ｌ～Ｉ　Ｓｈｕｒｏｎｇ，ｅｔ　ａ１．Ｉｎｆｒａｒｅｄ　Ｏｐｔｉｃａｌ　Ｆｉ－　ｂｅｒ　Ｓｅｎｓｏｒ　ｆｏｒ　ｔｈｅ　Ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔ　ｏｆ　Ｓｏｌｕｔｉｏｎ　Ｃｏｎｃｅｎｔｒａｔｉｏｎ［Ｊ］．Ｓｅｎｓｏｒ　Ｗｏｒｌｄ，２００４，１０：２５—２７．（ｉｎ　Ｃｈｉｎｅｓｅ）　１３４６．　ＹＡＮＧ　Ｘｉｕｆａｎｇ，ＷＡＮＧ　Ｘｉａｏｍｉｎｇ，ＧＡＯ　Ｚｏｎｇｈａｉ，ｅｔ　ａ１．Ｒｅｓｅａｒｃｈ　ｏｎ　［８］ＷＡＮＧ　Ｈｏｎｇ，ＪＩＡＮＧ　Ｍｉｎｇｆｅｎｇ，ＣＵＩ　Ｊｉａｎｇｕｏ．Ｍｉｅｒｏｄｅｇｒｅｅ　ｐｏｒｌａｒｉｍｅ－　Ｌｉｑｕｉｄ　Ｃｏｎｃｅｎｔｒａｔｉｏｎ　Ｒｅａｌ　Ｔｉｍｅ　Ｄｅｔｅｃｔｉｎｇ　Ｓｙｓｔｅｍ　Ｂａｓｅｄ　ｏｎ　Ｆａｂｒｙ—　ｔｒｙ　ｏｆｒ　ｇｌｕｃｏｓｅ　ｄｅｔｅｃｔｉｏｎ［Ｊ］．Ｌａｓｅｒ　Ｊｏｕｒｎａｌ，２００６，２７（１）：８０—８３．　（ｉｎ　Ｃｈｉｎｅｓｅ）　Ｐ６ｒｏｔ　Ｉｎｔｅｒｆｅｒｏｍｅｔｅｒ［Ｊ］．ＡＣＴＡ　ＯＰ　ＴＩＣＡ　ＳＩＮＩＣＡ，２００５，２５（１０）：　１３４３—１３４６．（ｉｎ　Ｃｈｉｎｅｓｅ）　［２］ＴＯＭＩＣ　Ｍ　Ｃ，ＤＪＩＮＯＶＩＣ　Ｚ　Ｖ．Ｉｎｌｉｎｅ　Ｌｉｑｕｉｄ　Ｃｏｎｃｅｎｔｒａｔｉｏｎ　Ｍｅａｓｕｒｅ．　ｍｅｎｔ　ｉｎ　Ｎａｎｏｌｉｔｅｒ　Ｖｏｌｕｍｅ　Ｕｓｉｎｇ　Ｆｉｂｅｒ－Ｏｐｔｉｃ　Ｌｏｗ—Ｃｏｈｅｒｅｎｃｅ　Ｉｎｔｅｒｆｅｒ—　［９］ＺＥＮＧ　Ａｉｊｕｎ，ＷＡＮＧ　Ｘｉａｎｇｚｈａｏ，ＤＯＮＧ　Ｚｕｏｒｅｎ，ｅｔ　ａ１．Ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｐｈｏｔｏｅｌａｓｔｉｃ　Ｍｏｄｕｌａｔｏｒ　ｉｎ　Ｍｏｄｕｌａｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｐｏｌａｒｉｚａｔｉｏｎ　Ｄｉｒｅｃｔｉｏｎ『Ｊ］．　２００５，３２（８）：１０６３—１０６７．（ｉｎ　Ｃｈｉｎｅｓｅ）　ｏｍｅｔｒｙ［Ｊ］．ＩＥＥＥ　Ｓｅｎｓｏｒｓ　Ｊｏｕｍａｌ，２００８，８（５）：５８７—５９２．　［１０］ＬＩＵ　Ｇｏｎｇｑｉａｎｇ，ＬＥ　Ｚｈｉｑｉａｎｇ，ＳＨＥＮ　Ｄｅｆａｎｇ．Ｍａｇｎｅｔｏｏｐｔｉｃｓ［Ｍ］．　Ｓｈａｎｇｈａｉ：Ｓｈａｎｇｈａｉ　Ｓｃｉｅｎｃｅ　ａｎｄ　Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ　Ｐｕｂｌｉｓｈｉｎｇ　Ｈｏｕｓｅ，　［３］ＺＨＡＯ　Ｊｉａｒｏｎｇ，ＨＵＡＮＧ　Ｘｕｇｕａｎｇ，ＣＨＥＮ　Ｊｉｈｕａｎ．Ａ　Ｆｒｅｓｎｅｌ—ｒｅｂｅｃ—　ｔｉｏｎ—ｂａｓｅｄ　ｆｉｂｅｒ　ｓｅｎｓｏｒ　ｆｏｒ　ｓｉｍｕｌｔａｎｅｏｕｓ　ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔ　ｏｆ　ｌｉｑｕｉｄ　ｃｏｎ・　２００１：３０—５２．（ｉｎ　Ｃｈｉｎｅｓｅ）　ｃｅｎｔｒａｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ［Ｊ］．Ｊｏｕｍａｌ　ｏｆ　Ａｐｐｌｉｅｄ　Ｐｈｙｓｉｃｓ，２００９．　１０６：０８３１０３—０８３１０８．　作者简介：　沈骁（１９７８一），男，江苏宿迁　［４］李成仁，吕翎．用法拉第效应测液体浓度［Ｊ］．辽宁师范大学学　报：自然科学版，１９９６，１９（３）：２５９—２６２．　ＬＩ　Ｃｈｅｎｇｒｅｎ，ＬＶ　Ｌｉｎｇ．Ｄｅｔｅｒｍｉｎｅ　Ｃｏｎｃｅｎｔｒａｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｌｉｑｕｉｄ　Ｆａｒａｄａｙ　Ｅｆｆｅｃｔ［Ｊ］．Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　Ｌｉａｏｎｉｎｇ　Ｎｏｒｍａｌ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ：Ｎａｔｕｒｅ　Ｓｃｉｅｎｃｅ　Ｅ—　ｄｉｔｉｏｎ，１９９６，１９（３）：２５９—２６２．（ｉｎ　Ｃｈｉｎｅｓｅ）　人。南京邮电大学光电工程学院实　验师。主要从事磁光学、光电信息　［５］沈骁，钱晨，梁忠诚．基于磁光调制的二元溶液浓度检测技术研　究［Ｊ］．光电子・激光，２０１０，２１（７）：１０４４—１０４７．　ＳＨＥＮ　Ｘｉａｏ，ＱＩＡＮ　Ｃｈｅｎ，ＬＩＡＮＧ　Ｚｈｏｎｇｃｈｅｎｇ．Ｒｅｓｅａｒｃｈ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｔｅｃｈ—　ｎｏｌｏｇｙ　ｏｆ　ｍｅａｓｕｒｉｎｇ　ｔｈｅ　ｃｏｎｃｅｎｔｒａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｔｗｏ－ｃｏｍｐｏｎｅｎｔ　ｓｏｌｕｔｉｏｎ　检测、微流控光学等方面的研究。　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｍａｇｎｅｔｏ—ｏｐｔｉｃａｌ　ｍｏｄｕｌａｔｉｏｎ［Ｊ］．Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　Ｏｐｔｏｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ　・Ｌａｓｅｒ，２０１０，２１（７）：１０４４—１０４７．（ｉｎ　Ｃｈｉｎｅｓｅ）　梁忠诚（１９５８一），男，江苏淮安人。南京邮电大学光电　工程学院院长，教授，博士生导师。目前研究方向为光信息　存储与处理、微流控光学技术。　［６］ＲＯＮＧ　Ｍｉｎ，ＺＨＡＮＧ　Ｌｉａｎｓｈｕｉ．Ｌｉｑｕｉｄ　ｃｏｎｃｅｎｔｒａｔｉｏｎ　ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｏｐｔｏａｃｏｕｓｔｉｃ　ｅｆｆｅｃｔ　ａｎｄ　ｆｉｂｅｒ　Ｂｒａｇｇ　ｇｒａｔｉｎｇ　ｓｅｎｓｏｒ　ｔｅｃｈ—　ｎｏｌｏｇｙ［Ｊ］．ＯＥ　ＬＥＴＩ￣ＥＲＳ，２００６，４５（４）：０４０５０１—０４０５０４．　（本文责任编辑：潘雪松）